Allgemeine Relativitatstheorie by Prof. Dr. Torsten Fließbach (auth.) PDF

By Prof. Dr. Torsten Fließbach (auth.)

ISBN-10: 3827430313

ISBN-13: 9783827430311

ISBN-10: 3827430321

ISBN-13: 9783827430328

Dieses Buch gibt eine Einführung in die Allgemeine Relativitätstheorie, additionally in Einsteins relativistische Theorie der Gravitation. Zu den behandelten Anwendungen der Theorie gehören Experimente im Sonnensystem, Gravitationswellen, Sterne und der Kosmos.

Die Darstellung bewegt sich auf dem Niveau einer Kursvorlesung in Theoretischer Physik, additionally auf einem für das Thema eher einfachen Niveau. In der vorliegenden five. Auflage sind erstmals Musterlösungen für die über forty gestellten Aufgaben enthalten.

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Dabei ist daα = 1 εαβγ δ da βγ δ 6 ein Lorentzvektor und da βγ δ ein antisymmetrischer Tensor, der durch die Zuweisungen da 012 = dx 0 dx 1 dx 2 , da 102 = −dx 0 dx 1 dx 2 , und so weiter festgelegt wird. Damit stellen die da βγ δ dreidimensionale „Flächenelemente“ des vierdimensionalen Minkowskiraums dar. 6 Elektrodynamik Wie bereits in Kapitel 2 gesagt, hat die zu entwickelnde Gravitationstheorie formale Ähnlichkeiten zur Elektrodynamik; daneben gibt es natürlich auch grundlegende Unterschiede.

8) Die inhomogenen Maxwellgleichungen können nun alternativ für die 4-Potenzialfelder (Aα ) = (Φ, Ai ) formuliert werden. 9) die Felder F αβ nicht ändert. Dies gilt für ein beliebiges skalares Feld χ (x). Diese Freiheit erlaubt es, eine skalare Bedingung an die Potenziale zu stellen. 10). Die erste Form kann für spezielle Anwendungen vorteilhaft sein. Für die beiden anderen ist dagegen die Kovarianz unter LT evident. Die zweite Form hat den Vorzug, dass sie sich auf die physikalischen Felder bezieht; die dritte ist dagegen besonders einfach zu lösen.

20) mit der elektromagnetischen Minkowskikraftdichte f α schreiben. Dies ist die Kraftdichte, die das Feld auf eine Stromverteilung ausübt. Über diese Kraftdichte kann Energie und Impuls zwischen dem Feld und den Ladungsträgern ausgetauscht werden. 1 Relativistische Bewegungsgleichung Die kovariante Form der Bewegungsgleichungen eines Teilchens im elektromagnetischen Feld lautet m duα /dτ = (q/c) F αβ uβ . Leiten Sie daraus die 3-Vektorform mv d dt 1 − v 2 /c2 =q E+ v ×B c ab. 21) Begründen Sie, dass (k α ) = (ω/c, k i ) ein 4-Vektor ist.

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by Donald
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